| момент, непосредственно предшествующей короткому замыканию. При t=0 из (5.10) имеем: , т.е. (5.12) На рис 5.2 изображены графики спада тока и напряжения на индуктивности (5.13) С энергетической точки зрения процесс короткого замыкания цепи r, L характеризуется тем, что вся запасенная в индуктивности до коммутации энергия ее магнитного поля в течении переходного процесса выделяется в резисторе r в виде тепла. 5.4 Включение цепи r, L к источнику гармонического напряжения. Пусть источник с напряжением (5.14) включается в цепь с последовательным соединением резистора r и индуктивности L (рис 5.1). Рис 5.1 (5.15) Для решения дифференциального уравнения цепи для послекоммутационного периода (t=0 и t>0) следуя общему методу, находим сначала частное решение, хорошо известное из теории синусоидальных токов (5.16) Затем записываем уже известное решение однородного дифференциального уравнения цепи r, L содержащее постоянную интегрирования (5.17) и, наконец, полное решение |